Vérification des résultats expérimentaux avec simulation sur production de quelques

Rapports scientifiques volume 12, Numéro d'article : 9872 (2022) Citer cet article

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Le graphène, une nanostructure de carbone bidimensionnelle extraordinaire, a attiré l'attention mondiale en raison de ses propriétés électroniques, mécaniques et chimiques ; par conséquent, il est nécessaire de trouver une méthode de production de masse économique pour produire du graphène. Dans la présente recherche, l'objectif est de trouver les conditions optimales d'exfoliation du graphène à quelques couches (FLG) dans une solution verte eau-éthanol. Nous avons fait varier différents paramètres de la sonde à ultrasons comme la quantité de puissance et la durée de la sonication pour étudier les effets sur le nombre de couches de graphène et la densité de graphène dans la solution. En outre, une tentative a été faite pour prédire la distribution de la pression acoustique en résolvant l'équation d'onde dans diverses puissances de sortie de la sonde ultrasonore (sonotrode) à l'aide de simulations numériques. Les simulations et les expérimentations se vérifient. En concluant que la modification de la puissance de sortie dans les mêmes conditions modifiera considérablement la pression acoustique à l'intérieur du sonoractor. La différence de pression acoustique à 90% de puissance de sortie de nos expérimentations est beaucoup plus élevée que dans d'autres conditions. Les résultats de l'expérimentation utilisant les spectres UV-visible, les images SEM (microscope électronique à balayage), TEM (microscope électronique à transmission) et le spectre Raman indiquent que l'épaisseur minimale et l'exfoliation maximale de ces échantillons sont acquises pour la sonication à 90 % de la puissance de sortie effective maximale de le sonicateur étant de 264 W pendant 55 min.

Récemment, le graphène en tant que couche atomique unique de carbone a attiré une attention considérable pour la recherche en raison de sa nanostructure unique, de ses propriétés mécaniques, électriques et thermiques inédites1,2,3,4,5. Les premières expériences pionnières ont été réalisées sur des monocouches clivées micro mécaniquement, mais la méthode micro mécanique présente les inconvénients d'un faible rendement de production et d'un débit médiocre. Afin d'utiliser le graphène pour de futures applications industrielles nécessitant des méthodes de traitement à grande échelle et à haut rendement, il est nécessaire6. À l'heure actuelle, la réduction de l'oxyde de graphène est la méthode évolutive préférée pour la préparation du graphène. Dans cette méthode, l'oxydation du graphite en suivant la méthode modifiée de Hummers, suivie d'une exfoliation de l'oxyde de graphite dans l'eau, pour donner des dispersions aqueuses d'oxyde de graphène (GO) et en outre l'oxydation peut être éliminée par réduction thermique ou chimique7,8. Cependant, la réduction de l'oxyde de graphène conserve toujours une forte densité de défauts, ce qui dégrade leurs propriétés.

La plupart des chercheurs se sont concentrés sur l'exfoliation directe en phase solution des paillettes de graphite naturel pour surmonter la limitation de l'oxyde de graphène. Quelques couches de graphène ont été synthétisées en évaporant du polystyrène à pression atmosphérique par la méthode de dépôt chimique en phase vapeur (APCVD)9,10. Les feuilles de graphène peuvent être extraites par sonication11 ou exfoliation par cisaillement12 dans une solution aqueuse de tensioactif et certains solvants organiques. Plusieurs groupes ont montré que le graphène peut être préparé dans la N-méthyl-2-pyrrolidone13 (NMP) et le diméthylformamide14 (DMF) pour produire des nano-feuilles de graphène. Ces solvants ont une tension superficielle proche de 40 mJ m-2 et conviennent à l'exfoliation directe du graphite en FLG15. Cependant, ces solvants ont des points d'ébullition élevés qui limitent leur viabilité pour une utilisation réelle. Ainsi, la dispersion du graphène dans des solvants à bas point d'ébullition est utile dans de nombreuses applications, telles que les nanocomposites16, la nanoplasmonique17,18,19, le revêtement intelligent20 et les dispositifs haute fréquence21,22,23. De nombreux rapports présentent l'effet des paramètres de sonication sur les nano-flocons de MoS2 produits et le graphène dans l'eau DI-éthanol24,25,26. Une sonication simple, peu coûteuse et économe en énergie pour exfolier les flocons de graphite naturel dans de l'éthanol en un court laps de temps est rapportée27. Des études visant à déterminer le taux d'exfoliation de diverses formes de graphite et de son oxyde en utilisant la méthode descendante et en utilisant la spectroscopie UV-Vis pour une compréhension plus approfondie de la transition électronique sont présentées28,29. Dans un autre article, on peut découvrir les UV-Vis. méthode pour mesurer le pourcentage de feuilles à quelques couches dans les dispersions GO rapidement et à moindre coût30.

Dans cette étude de recherche, une tentative a été faite pour prédire la distribution de la pression acoustique en résolvant l'équation d'onde dans diverses puissances de sortie de la sonde à ultrasons. Des simulations ont été réalisées à l'aide d'un modèle numérique. Ensuite, le graphène est préparé via la méthode LPE (exfoliation en phase liquide) utilisant la sonde à ultrasons. Ensuite, nous avons étudié les différents effets de la puissance de sortie, la durée de la sonication pour la même concentration afin de trouver la condition optimale pour obtenir plus de graphène avec une couche plus mince de poudre de graphite. Ensuite, les simulations sont comparées aux résultats expérimentaux.

Dans cette section, la méthode matérielle et la préparation des échantillons sont présentées.

Tous les produits chimiques utilisés dans ce projet étaient de l'eau de qualité recherche et déionisée (DI) tout au long des expériences. Le milieu liquide utilisé est une solution verte préparée par un mélange de 65 % d'eau DI et de 35 % d'éthanol. La sonication est réalisée à l'aide du processeur à ultrasons avec une sonde en titane (Tip) de 22 mm de diamètre (modèle FAPAN-1200UPS fabriqué en Iran par FAPAN Co. Ltd.), fréquence de fonctionnement 20 kHz et puissance nominale de 1200 W (RMS puissance de 300 W).

L'expérimentation pour tous les échantillons est réalisée en immergeant 250 mg de poudre de graphite ajoutée dans 125 mL d'eau-éthanol dans un bécher en verre de 150 mL. Nous visons à utiliser un "solvant vert" afin de minimiser les impacts environnementaux. Comme prévu, l'eau est le solvant le plus vert31. Mais l'eau a une tension superficielle d'environ 72 mJ m−2. La plage de tension superficielle du solvant qui peut mieux exfolier le graphène32 est de 40 à 50 mJ m-2. La tension superficielle optimale pour minimiser la tension interfaciale entre le graphène et le solvant est un mélange d'eau et d'un solvant avec une tension superficielle plus faible. L'éthanol est un bon choix car il a un point d'ébullition bas avec une tension superficielle proche de 22,1 mJ m−2. Le rapport volumique 65/35 pour l'eau DI/éthanol est calculé à l'aide de l'équation de Connors-Wright avec une tension superficielle de la solution de 46 m J m−2 pour la fabrication de solutions organiques aqueuses binaires27. Le bécher est maintenu dans un bain d'eau glacée pour réduire l'évaporation de l'éthanol due à une augmentation de la température de la solution pendant le processus de sonication. De plus, le sonicateur est réglé en mode pulsé de 50 % pour éviter la surchauffe. Ainsi, le temps de sonication efficace total pour préparer les échantillons est de 55 min. Les flocons épais sont éliminés par centrifugation à l'aide d'une centrifugeuse de paillasse : la première étape se fait pendant 30 min à 3000 tr/min, puis les 3/4 supérieurs de la dispersion sont conservés pour l'étape suivante, puis le reste du liquide est jeté . Ensuite, la deuxième étape est à nouveau effectuée pendant 15 min à 3600 rpm, et enfin, les 3/4 supérieurs du surnageant sont collectés pour les analyses suivantes.

Dans cette section, une tentative a été faite pour prédire la distribution de la pression acoustique en résolvant l'équation d'onde dans diverses puissances de sortie de la sonde à ultrasons. Des simulations ont été réalisées à l'aide d'un modèle numérique. La dynamique des fluides computationnelle est un outil puissant qui peut être utilisé pour optimiser la caractéristique de l'acteur sonore. La présente étude numérique vise à fournir une explication détaillée et des instructions pour modéliser le sonoracteur dans différentes conditions de fonctionnement. Dans la section suivante, le domaine de calcul, les modèles physiques et les conditions aux limites seront présentés. Pour un tel agencement, on suppose généralement que la valeur de pression locale la plus élevée est atteinte à proximité immédiate de la sonde. La valeur de l'intensité \(I_{us} (0)\) est donnée par la Puissance \(P_{us}\) transférée au réacteur par la sonde du transducteur divisée par la surface active de cette pointe \(A = \ pi r^{2}\),

Au fur et à mesure que la distance à la sonde augmente, l'intensité décroît selon une zone dans laquelle elle se répand sous une forme conique. Pour le calcul de la distribution d'intensité, la distribution de l'amplitude de pression ultrasonore \(p_{0} (r)\) est initialement calculée. L'effet de flux acoustique dans une cellule de traitement à ultrasons est modélisé à l'aide de l'équation de Helmholtz non linéaire33,34.

La pression acoustique peut être obtenue en résolvant l'équation d'onde. Si l'on suppose une propagation linéaire des ondes et que l'on néglige la contrainte de cisaillement qui est corrigée pour les liquides et les gaz, l'équation d'onde a la forme :

La pression p est considérée comme harmonique dans le temps, c'est-à-dire

la partie dépendante de l'espace de la pression est la solution de l'équation de Helmholtz,

où ω est la fréquence angulaire.

Une section 2D axisymétrique de la cellule de traitement à ultrasons avec une sonde à ultrasons est utilisée comme géométrie de modélisation. La figure 1a illustre la cellule de traitement par ultrasons avec la sonde et la figure 1b schématise le maillage utilisé pour la simulation. L'eau-éthanol est considéré comme le milieu fluide.

Simulation du sonicateur et de la cuve : (a) schématique de la cellule de traitement par ultrasons avec sonotrode (sonde à ultrasons de diamètre Dp, profondeur d'immersion de la sonde d, cellule de traitement par ultrasons de diamètre D et hauteur du liquide à l'intérieur de la cellule H) ; (b) schéma du maillage utilisé pour la simulation.

La pression à la pointe de la sonde est calculée à partir de l'équation \(p = \sqrt {2I\rho c}\) qu'une relation entre l'intensité de la puissance de sortie vers la sonde, la densité du milieu (ρ) et la vitesse du son correspondante (c). La paroi latérale du cylindre est modélisée comme une frontière solide solide. Un maillage fin avec une longueur de nœud inférieure à la longueur d'onde de l'onde ultrasonore est utilisé dans la région autour de la pointe de la sonde, tandis qu'un maillage progressivement plus grossier est utilisé dans le reste du modèle35.

La zone de distribution de pression acoustique dans la solution est quantifiée en estimant la surface des régions à l'intérieur de la cellule de traitement ultrasonore. La puissance de sortie est identifiée comme influençant la détermination de la taille de la zone de distribution de pression acoustique résultante. La puissance de sortie pour l'étude de validation est indiquée dans le tableau 1.

Il est prévu que cette puissance de sortie serait la plus efficace parmi la gamme de paramètres considérée pour la performance de la distribution de pression acoustique pour le traitement liquide par ultrasons. Pour l'analyse de la pression acoustique, différentes puissances de sortie ont été sélectionnées et la pression acoustique maximale et minimale et la différence de pression, c'est-à-dire \(\Delta p\) (\(\Delta p = P^{ + } - P^{ - }\)) sont simulés et présentés dans le tableau 2.

La puissance de sortie est considérée comme l'un des paramètres ultrasonores critiques qui affectent de manière significative les performances du sonoactor. L'impact de la puissance de sortie ultrasonore sur les performances du sonoracteur est représenté sur la figure 2. Dans les mêmes conditions, le changement de puissance de sortie modifie la plage de pression acoustique et les interactions des ondes. Nous concluons que la modification de la puissance de sortie dans les mêmes conditions modifiera considérablement la pression acoustique maximale et minimale à l'intérieur du sonoractor. Par exemple, à 20 % (~ 34 W) de puissance de sortie, la pression maximale est de 0,48 × 106 Pa et la pression minimale est de − 0,43 × 106 Pa. Alors qu'à 90 % de la puissance de sortie (~ 264 W), la pression maximale est de 1,4 × 106 Pa et la pression minimale est de − 1,3 × 106 Pa, ce qui est confirmé par le rapport précédent32. La différence entre les pressions maximale et minimale (\(\Delta p\)) à 90 % de la puissance est la plus élevée. Les pressions minimale et maximale à différentes puissances de sortie pour la sonotrode de 22 mm sont présentées à la Fig. 3.

L'effet de la puissance de sortie typique du sonicateur sur la distribution de la pression acoustique dans le récipient : (a) 34 W, (b) 40 W, (c) 170 W, (d) 225 W, (e) 264 W, 2D et ( f) 264 W, analyse 3D.

Effet simulé de la variation de puissance sur la pression acoustique maximale et minimale de la sonde dans le réacteur cylindrique (cuve).

Dans cette section, les effets des paramètres variés de la variation de puissance et de la durée de la sonication sur le processus d'exfoliation du graphène sont présentés et discutés.

La dispersion de graphène est préparée en utilisant la sonde de sonicateur dans une solution eau-éthanol à différentes puissances de sortie du sonicateur avec 40 %, 50 %, 60 %, 70 %, 80 % et 90 % équivalent à 70, 170, 197, 225, 245 et 264 watts (nous pensons qu'à 70-170 puissances, l'effet de la puissance sur l'exfoliation est très faible, nous avons abandonné les tests) dans le temps de sonication optimal de 55 min. D'après les résultats précédents de l'expérimentation dans cette recherche, la meilleure condition est observée pour utiliser une solution avec un volume de 125 CC. L'effet de la modification détaillée de la puissance de sortie de la sonication en mesurant leurs spectres d'absorption UV-Vis et leur SEM est enregistré.

La caractérisation optique des feuillets de graphène est réalisée avec un spectromètre Perkin-Elmer modèle lambda 25. En utilisant le spectre d'absorption du spectromètre UV-Vis, on peut estimer l'épaisseur approximative des couches ou également le nombre approximatif de couches. Les spectres d'absorption UV – Vis des échantillons de graphène pour 40 à 90% de la puissance maximale du mode de rayonnement continu sont présentés à la Fig. 4. Pour l'échantillon soniqué avec une puissance de sortie de 40%, deux pics distincts sur 223 nm et 266 nm sont indiqué qui montre que l'échantillon contient un mélange d'oxyde de graphène (pic de 223 nm) et de graphène (pic de 266 nm). Alors que pour les cas de puissance soniquée de 50 à 90%, un seul pic est observé avec l'augmentation de l'absorption. De plus, de 50 à 80% de puissance soniquée, les échantillons présentent un seul pic à 266 nm, alors que pour 90% de puissance soniquée l'échantillon présente un pic d'absorption à 270 nm. Il est attendu en raison de l'existence d'oxygène supplémentaire entre les couches d'oxyde de graphite, ce qui facilite l'exfoliation, ayant ainsi plus de flocons de type graphène mais réduits avec de l'oxygène. Le spectre d'absorption UV – Vis du graphène produit par une puissance de 90% du sonicateur est illustré à la Fig. 4. Un pic important se trouve à ≈ 270 nm, correspondant aux transitions π à π * du graphène et du graphite34. La figure 5 indique l'absorption à 270 nm et l'intensité relative des pics augmente avec la puissance de sortie accrue de 40 % de puissance à 90 % de puissance. Pour l'échantillon soniqué à 90 % de puissance, une quantité plus élevée de graphène à quelques couches (1 à 3) par rapport à la puissance de 40 % est observée par une augmentation de l'intensité maximale. Comme on peut le voir sur la figure 5, il y a une augmentation continue de l'absorbance avec l'augmentation de la puissance.

Le spectre d'absorption UV-visible pour le graphène exfolié dans l'eau-éthanol pour différents pouvoirs de sonication.

Mesure de l'absorbance UV-visible en fonction de la variation de puissance pour les échantillons de graphène.

Ce résultat est également confirmé par les images SEM (ESEM Philips XL30), comme le montre la Fig. 6. De plus, la Fig. 6 démontre qu'à la puissance de 264 W, la taille et la qualité des flocons sont augmentées par rapport aux échantillons précédents. A 70 W, les flocons sont plus petits et relativement plus épais. A 264 W, les dimensions des flocons sont environ le double de la taille de l'échantillon exfolié à 70 W avec des couches plus fines.

Micrographies SEM des flocons de graphène produits à : (a) 70 W, (b) 264 W de puissance de sonicateur (les barres d'échelle sont de 2 µm).

À partir de la simulation de la distribution de la pression acoustique, nous avons constaté qu'à la même condition32, le changement de puissance de sortie modifie la plage de pression acoustique (Figs. 2, 3). Nous concluons que la modification de la puissance de sortie pour les paramètres géométriques exacts modifiera considérablement la pression acoustique maximale et minimale dans le contenu liquide du sono-réacteur. Lors de l'augmentation de la puissance de sortie du sonicateur, on observe une augmentation de la surpression toujours égale à la dépression dans le liquide. La différence entre les pressions maximale et minimale simulées (\(\Delta p\)) augmente en augmentant la puissance de sortie du sonicateur de 0,91 × 106 Pa à 2,7 × 106 Pa (tableau 2). Une augmentation de la différence de pression provoque l'exfoliation de plus de flocons de graphène à partir de poudre de graphite en surmontant la liaison Van der Waals entre les couches de graphite. De plus, à une sortie de sonicateur de 90 %, le changement de puissance d'absorption à 270 nm (Fig. 5) révèle une exfoliation du graphène avec quelques couches (1 à 3 couches), ce qui est confirmé par un rapport antérieur34. Lors d'une sonication à faible puissance, les flocons multicouches de graphite dans le solvant sont produits. Avec l'augmentation de la puissance du sonicateur, les espèces exfoliées se transforment en flocons à quelques couches. La simulation vérifie des résultats expérimentaux qui, par une forte augmentation de ∆p à 90% de puissance atteignant peu de couches, sont validés par l'absorption en 270 nm. Les résultats ci-dessus des spectres d'absorption sont également approuvés pour le graphène à quelques couches (1 à 3 couches), multicouche (4 à 10 couches) et à couche épaisse (> 10 couches) par rapport précédent35.

L'influence de la durée effective de la sonication pour les dispersions de graphène dans les solutions eau-éthanol à une puissance de 264 W est étudiée pour déterminer la gamme de production de flocons de graphène dans différentes durées de sonication de 25, 35, 45, 55 et 65 min , dont les résultats sont illustrés à la Fig. 7. À partir de la Fig. 8, on peut voir que la quantité moyenne d'absorbance augmente progressivement avec une augmentation des temps de sonication efficaces jusqu'à 55 min, puis diminue. Une explication du résultat observé est que le temps d'exposition prolongé fournit plus d'occasions de délaminage de plus de flocons. Cependant, au-dessus de 55 min d'exposition, il pourrait y avoir une compétition entre les facteurs croissants et la tendance des nano-feuilles à s'agréger les unes aux autres. Par conséquent, on a pu voir qu'après 55 min, la quantité d'absorbance est réduite.

Le spectre d'absorption UV-visible pour le graphène exfolié pour une puissance de 264 W par rapport à différentes durées de sonication.

Variation de l'absorbance UV-visible des échantillons de graphène en fonction de la durée de la sonication.

Les micrographies SEM présentées sur la figure 9 confirment les résultats mentionnés ci-dessus. Comme on peut le voir, les flocons de la Fig. 9b pendant 55 min sont plus proéminents et plus fins que les flocons de la Fig. 9a pendant 25 min de sonication. En augmentant le temps de sonication efficace de 25 à 55 min, plus d'exfoliation se produit. Mais, au-delà de 55 min, la qualité des flocons diminue à cause du processus d'agglomération. Une agglomération et un écrasement simultanés sont observés sur la figure 9c dans les flocons.

Micrographies SEM de flocons de graphène pour différentes durées de sonication : (a) 25 min, (b) 55 min et (c) 65 min (les barres d'échelle sont de 5 µm).

Toutes les découvertes de cette recherche aboutissent au fait que nos échantillons de graphène les plus délicats dans ces expérimentations sont acquis à ; puissance de 264 W, durée d'impulsion de 50% et durée d'irradiation de 55 min qui est la "situation optimale" pour produire des flocons de graphène.

La caractérisation structurelle des nano-feuilles de graphène est ensuite examinée par TEM (Zeiss EM10C, 100kv). La figure 10a montre que cette suspension contenait des feuilles de graphène bien exfoliées, y compris des multicouches (moins de 10 couches) et quelques couches (1 à 3 couches), avec des feuilles plus grandes (figure 10b). La figure 10a montre des flocons de graphite clairement partiellement exfoliés avec une certaine agrégation et également des feuilles de graphène multicouches qui semblent gris plus foncé. Les feuilles de graphène à quelques couches avec de minces flocons de graphène plats de grandes dimensions sont illustrées à la Fig. 10b (également Fig. 9b). Les résultats indiquent que les feuilles de graphène exfoliées sont à quelques couches sans défauts structurels significatifs, de sorte que ce processus pourrait être mis à l'échelle avec succès.

Micrographies TEM des flocons de graphène exfoliés, barre d'échelle : (a) 200 nm, (b) 100 nm.

Pour plus de sérénité, l'analyse par spectroscopie Raman est utilisée. La figure 11 montre le spectre Raman du FLG synthétisé. Dans le spectre Raman du graphène, trois caractéristiques distinctes sont nommées en évidence, le pic D à ~ 1350 cm-1, le pic G à ~ 1586 cm-1 et le pic 2D à ~ 2655 cm-1. Par conséquent, le spectre Raman de l'échantillon, comme le montre la figure 11, conforme la formation du graphène à quelques couches. Le rapport \({I}_{2D/{I}_{G}}\) de l'échantillon peut être calculé à partir des pics observés. Sur la base du rapport \({I}_{2D/{I}_{G}}\) des spectres Raman de l'échantillon, on calcule qu'il est d'environ 0,95–1. Selon le rapport précédent [10], le nombre de couches peut être dérivé du rapport des intensités maximales, \({I}_{2D/{I}_{G}}\), ainsi que de la position et la forme de ces pics. Le rapport \({I}_{2D/{I}_{G}}\) étant ~ 2 à 3 est pour la monocouche, le rapport étant \({2>I}_{2D/{I}_{G} }>1\) pour le graphène bicouche et le rapport étant \({I}_{2D/{I}_{G}}<1\) pour le graphène multicouche. Par conséquent, on peut conclure que le graphène produit dans le présent rapport comporte peu de couches car le rapport \({I}_{2D/{I}_{G}}\) est d'environ 1.

Spectre Raman de flocons de graphène dispersés à quelques couches exfoliés par sonication ultrasonique.

Nous avons étudié les effets des paramètres LPE ultrasonores critiques, c'est-à-dire la puissance et la durée de la sonication, sur la qualité et le rendement des flocons FLG produits dans DI Water-Ethanol dans un récipient contenant 150 mL de solution eau/éthanol en poudre. En conclusion, le graphène produit par sonication est du graphène pur et ne nécessite pas de réduction de GO ou de purification par lavage de produits chimiques. Une distribution des événements de pression acoustique dans tout le volume traité assistée par la différence de pression acoustique est un facteur critique pour produire plus de flocons FLG en quantité et de haute qualité. Les simulations numériques approuvent les résultats expérimentaux, à savoir qu'une augmentation de la puissance de rayonnement du sonicateur augmente la conversion du graphite en graphène en raison d'une augmentation des différences de pression. De plus, pour 264 W de puissance de sonicateur, le déplacement des spectres d'absorption de 266 à 270 nm se produit, ce qui révèle une exfoliation du graphène avec peu de couches (1 à 3 couches). La technique UV-visible s'est avérée très efficace pour étudier le nombre de couches exfoliées et détecter la différence de polyènes conjugués qui affectent le pic π à π* du plasmon.

La caractérisation par spectre UV-visible, SEM, TEM et Raman montre que le graphène à quelques couches pour un temps de sonication de 55 min est l'optimum pour le graphène pur de haute qualité exfolié à partir de poudre de graphite pour cette configuration. Le graphène avec un temps de sonication de 55 min a une feuille plus fine et plus grande par rapport à la sonication pendant une durée plus ou moins longue. Par conséquent, nos résultats des analyses présentent les paramètres de fonctionnement optimaux pour le sonicateur avec la sonde de 22 mm de diamètre et le mode d'impulsion étant de 50% avec 250 mg de graphite dans les 125 ml de solution eau-éthanol et le bécher de 150 ml pour atteindre quelques- des flocons de graphène en couche avec un bon rendement sont obtenus à 264 W de puissance et 55 min de durée de sonication.

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Faculté de physique, Université de technologie KN Toosi, Téhéran, 15418-49611, Iran

Sayed Waliulhaq Mushfiq et Reza Afzalzadeh

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Les parties pratiques et les simulations sont réalisées par SWM sous la direction de RA. Le texte en anglais de l'article et la discussion sur les résultats scientifiques sont rédigés par SWM et la correction en anglais et scientifique est effectuée par RA

Correspondance à Reza Afzalzadeh.

Les auteurs ne déclarent aucun intérêt concurrent.

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Réimpressions et autorisations

Mushfiq, SW, Afzalzadeh, R. Vérification des résultats expérimentaux avec simulation sur la production de graphène à quelques couches par exfoliation en phase liquide utilisant la sonication. Sci Rep 12, 9872 (2022). https://doi.org/10.1038/s41598-022-10971-w

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Reçu : 20 décembre 2021

Accepté : 13 avril 2022

Publié: 14 juin 2022

DOI : https://doi.org/10.1038/s41598-022-10971-w

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